In peripheren Schwerionenkollisionen werden große Drehimpulse erzeugt, die Größenordnungen von L∼10³ℏ bis L∼10⁶ℏ erreichen können. Durch Spin-Bahn-Wechselwirkung kann das zu einer globalen Spinpolarisation der erzeugten Teilchen entlang des Drehimpulses führen. Die in Schwerionenkollisionen erzeugte Materie kann gut durch die relativistische Hydrodynamik beschrieben werden. Im Rahmen dieser Theorie sorgen Drehimpulse für Vortizität, welche klassisch als Rotation des Geschwindigkeitsfeldes des betrachteten Systems von Teilchen definiert ist. In den letzten Jahren wurden verschiedene theoretische Ansätze entwickelt, um eine physikalische Beziehung zwischen der globalen Polarisation und dem relativistischen Vortizitätstensor zu erhalten. Im Gegensatz zu makroskopischen Polarisationseffekten der Teilchenspins, welche über externe magnetische Felder gemessen werden können, ist dies in Schwerionenkollisionen nicht direkt möglich. Allerdings kann die Paritätsverletzung der schwachen Wechselwirkung genutzt werden, um die Spinausrichtung der Teilchen zu messen. Der naheliegendste Kandidat dafür ist das Λ Hyperon, welches im Zerfall Λ → p + π⁻ (Verzweigungsverhältnis 63.9%) in zwei geladene Teilchen zerfällt. Wegen der Paritätsverletzung in diesem Zerfall wird das Proton bevorzugt in Richtung des Spins des Λ Hyperons emittiert. Dadurch wird die Messung der Spinausrichtung in eine Impulsmessung transformiert, welche mit den herkömmlichen Detektorsystemen durchgeführt werden kann. Die Orientierung des Kollisionsdrehimpulses ist senkrecht zur sogenannten Reaktionsebene, welche durch die Strahlrichtung und den Stoßparameter der Kollision aufgepannt wird. Experimentell lässt sich die Reaktionsebene durch die Rekonstruktion der Eventebene bestimmen. Dabei werden diejenigen Teilchen verwendet, welche nicht an der Kollision teilnehmen, denn aus ihrer Verteilung kann die Eventebene mittels einer Q-Vektor Analyse berechnet werden. Im Laborsystem ist diese Ebene durch einen einzigen, azimuthalen Winkel festgelegt. Mit diesem lässt sich die globale Polarisation der Λ Hyperonen durch eine Observable bestimmen, welche auf der Modulation der azimuthalen Verteilung der Protonen im Ruhesystems des Λ Hyperons relativ zu der Eventebene basiert. In dieser Arbeit werden die Ergebnisse der globalen Polarisation der Λ Hyperonen für Au+Au und Ag+Ag Kollisionen präsentiert, erstere bei einer Kollisionsenergie per Nukleon von 2.4GeV und letztere bei 2.55GeV per Nukleon. In den Au+Au Kollisionen wurde eine Polarisation von P[%] = 4.609 ± 0.966(stat.) ± 1.220(sys.) gemessen, während die Analyse der Ag+Ag Daten eine Polarisation von P[%] = 3.174 ± 0.294(stat.) ± 0.319(sys.) ergab. Das ist die größte globale Polarisation von Λ Hyperonen, die in Schwerionenkollisionen gemessen wurde. Die Ergebnisse setzen den ansteigenden Trend fort, der von der STAR Kollaboration im Beam Energy Scan Phase I bis zu einer minimalen Energie von 7.7GeV per Nukleon gemessen wurde. Es wird erwartet, dass bei immer niedrigeren Kollisionsenergien ein Umkehrpunkt auftritt, ab dem die globale Polarisation signifikant abnimmt und schließlich verschwindet. Durch die HADES Messungen werden dafür weitere Grenzen gesetzt. Des Weiteren erlauben die Ag+Ag Daten eine differentielle Analyse der globalen Polarisation als Funktion der Rapidität, des transversalen Impulses und der Kollisionszentralität. Die Ergebnisse wurden mit theoretischen Vorhersagen verglichen, welche auf einem direkten Zusammenhang von thermaler Vortizität und dem Spin-Vierervektor der Teilchen beruhen. Dieser Zusammenhang wurde unter der Annahme eines lokalen thermodynamischen Gleichgewichts hergeleitet, welcher auf die Freiheitsgrade des Spins erweitert wurde. Die Anfangsbedingungen wie Geschwindigkeitsfelder und Temperaturen wurden mit dem Transportmodell UrQMD generiert. Die Vorhersagen stimmen mit den gemessenen Daten überein, was auch auf das differentielle Verhalten der globalen Polarisation der Λ Hyperonen zutrifft. Zusätzlich zur globalen Polarisation wurde auch der direkte Fluss der Λ Hyperonen gemessen. Während erstere mit dem Gradienten des Geschwindigkeitsfeldes zusammenhängt, ist letzterer direkt vom Geschwindigkeitsfeld abhängig. Die Steigung des direkten Flusses bei Schwerpunktsrapidität wurde aus der Rapiditätsabhängigkeit bestimmt. In den Au+Au Kollisionen wurde ein Wert von 0.388 ± 0.023(stat.) ± 0.038(sys.) gemessen, während im Ag+Ag System die Steigung zu 0.289 ± 0.007(stat.) ± 0.025(sys.) bestimmt wurde. Der ansteigende Trend, der sich zu niedrigeren Energien von den Messungen der E895 und STAR Kollaborationen abzeichnete, konnte bestätigt werden. Die Ergebnisse wurden mit denen der in HADES gemessenen Protonen verglichen. Es zeigte sich, dass die Steigung der Λ Hyperonen nur etwa ∼2/3 so groß ist wie die der Protonen. Das ist vergleichbar mit den früheren Messungen der E895 Kollaboration, steht jedoch im Kontrast zu den Ergebnissen der STAR Kollaboration bei 4.5GeV Kollisionsenergie per Nukleon, wo kein signifikanter Unterschied zwischen Protonen und Λ Hyperonen beobachtet werden konnte. Der Ursprung dieser Beobachtung ist noch ungeklärt. Die präsentierten Ergebnisse liefern einen wichtigen Input zum Verständnis der zugrundeliegenden Effekte, denn die theoretischen Kalkulationen sollten in der Lage sein, gleichzeitig die Polarization als auch den direkten Fluss zu beschreiben.