Ferroelektrische Materialien werden in zahlreichen elektronischen Geräten angewendet und treiben die kontinuierliche Entwicklung neuer Technologien voran. Sie unterscheiden sich von anderen polaren Materialien dadurch, dass der Polarisationsvektor mit einem elektrischen Feld umgeschaltet werden kann. Die Mechanismen während dieses Umschaltvorgangs in polykristallinen ferroelektrischen Materialien sind jedoch nur unzureichend verstanden. Um die Sequenz des Umschaltprozesses zu entschlüsseln wurde die Dynamik des Umschaltprozesses mit einem selbstgebauten Hochspannungsschalter gemessen. Die damit erzeugten Hochspannungspulse schalten den Polarisationsvektor um, während die makroskopische Polarisations- und Dehnungsantwort der Probe zeitaufgelöst gemessen wird. Diese makroskopischen Messungen wurden mit zeitaufgelösten Beugungsexperimenten ergänzt. Hierzu wurde ein Detektor mit hoher Messgeschwindigkeit der European Synchrotron Radiation Facility verwendet. Mit Hilfe der Kombination aus zeitaufgelösten makroskopischen und mikroskopischen Daten konnte die Sequenz des Polarisationsumschaltens in polykristallinen ferroelektrischen Materialien dargestellt werden. Der Prozess wird in drei Abschnitte unterteilt, wobei das Umschalten in jedem Abschnitt durch die Bewegung von 180° oder nicht-180° Domänenwänden stattfindet. Mit Hilfe von feldabhängigen Messungen können Aktivierungsfelder für das Umschalten der Polarisation in den jeweiligen Abschnitten bestimmt werden, die eine wichtige Eingangsgröße für mikromechanische Modelle sind. Die Domänenstruktur in gepolten polykristallinen ferroelektrischen/ferroelastischen Materialien besteht zu einem Großteil aus nicht-180° Domänenwänden, von denen viele im remanenten Zustand nicht in die Richtung des Polungsfeldes ausgerichtet sind. Im ersten Abschnitt beginnt der Umschaltprozess durch die Bewegung dieser Domänenwände, stimuliert durch das externe elektrische Feld. Diese Domänenwandbewegung wird von internen mechanischen Spannungen unterstützt und ist durch eine hohe Geschwindigkeit und niedrige Aktivierungsfelder gekennzeichnet. Der Übergang vom ersten zum zweiten Abschnitt geschieht durch ein komplexes Zwischenspiel zwischen elektrischen und mechanischen Feldern, welches durch zweidimensionale Landau freie Energielandschaften beschrieben wird. Polarisationsumschalten im zweiten Abschnitt findet durch 180° oder synchronisierte nicht-180° Domänenwandbewegung statt, wobei die heute verfügbaren experimentellen Methoden keinen finalen Schluss zulassen, welche Domänenwandbewegung dominant ist. Die Tatsache, dass die Peierls Gitterenergie für nicht-180° Domänenwände dreimal geringer ist als für 180° Domänenwände und kristallographische Argumente deuten jedoch darauf hin, dass das Umschalten der Polarisation im zweiten Abschnitt hauptsächlich durch nicht-180° Domänenwandbewegung stattfindet. Der Beitrag der im zweiten Abschnitt umgeschalteten Polarisation zur gesamten umgeschalteten Polarisation wurde zu 60 % in einem Pb(Zr,Ti)O3 Modellmaterial quantifiziert. Hierbei wirkt die mechanische Spannung nun entgegen der Domänenwandbewegung. Dies hat ein um 35 % höheres Aktivierungsfeld für die Domänenwandbewegung verglichen mit dem ersten Abschnitt zur Folge. Im dritten Abschnitt ist der Polarisationsvektor der Domänen parallel zum elektrischen Feld ausgerichtet. Der dritte Bereich zeichnet sich durch eine langsame nicht-180° Domänenwandbewegung aus und die makroskopische Antwort ähnelt elektrischem Kriechen. Die dynamische Antwort eines polykristallinen ferroelektrischen Materials ist stark von dessen Mikrostruktur abhängig. Hierbei wird die Geschwindigkeit der Domänenwände von dem lokal wirkenden elektrischen Feld bestimmt. Dieses ist in einer polykristallinen Keramik inhomogen verteilt, da das externe elektrische Feld auf die Richtung der spontanen Polarisation eines einzelnen Korns projiziert wird. Neben der inhomogenen Feldverteilung wird das Schaltverhalten durch weitere Parameter beeinflusst. Zum Beispiel wurde für ein Pb(Zr,Ti)O3 mit tetragonaler Kristallstruktur ein um 47 % höheres Aktivierungsfeld verglichen mit einem Material mit einer rhombohedrischen Kristallstruktur gefunden. Dies spiegelt den Einfluss der Gitterverzerrung und die daraus resultierenden internen Spannungen an Domänentripelpunkten wieder, welche bei der Bewegung dieser Domänen überwunden werden müssen. Beim Umschalten von polykristallinen ferroelektrischen Materialien spielt außerdem die Wechselwirkung zwischen den einzelnen Körnern eine wichtige Rolle und interne mechanische Spannungen können das Umschalten verlangsamen oder beschleunigen. Zum Beispiel wird eine breitere Verteilung von Umschaltzeiten in Keramiken mit kleinerer Korngröße gefunden, während das Umschalten einfacher und die Verteilung der Umschaltzeiten mit steigender Korngröße schärfer wird. Auf der anderen Seite zeigen BaTiO3 basierte Materialien mit kristallographisch texturierten Körnern ein um 20% verringertes Aktivierungsfeld für das Umschalten der Polarisation im zweiten Abschnitt, verglichen mit Materialien, die keine Vorzugsrichtung aufweisen. Durch gezieltes Einstellen der Mikrostruktur kann das Umschalten des Polarisationsvektors zweckmäßig beeinflusst werden. Der Zusammenhang zwischen Mikrostrukturparametern und Polarisation ist außerdem für die Berechnung der dynamischen Umschaltprozesse die Basis für eine Verbesserung von theoretischen Modellen.