Das Phänomen der stochastische Resonanz hat, nachdem es vor über zwanzig Jahren als geophysikalisches Modell eingeführt wurde, mittlerweile Einzug in die unterschiedlichsten Felder der Physik gehalten. Das große Interesse daran resultiert aus dem gegen die Anschauung verstoßenden Effekt, dass periodische Frequenzkomponenten eines schwachen Signals durch stochastische Kräfte verstärkt werden können. Rauschfreie stochastische Resonanz wird in Systemen gefunden, die eine intermittente Dynamik aufweisen. Die schnellen Freiheitsgrade wirken auf der langsamen Zeitskala der Intermittenz genau wie das Rauschen in konventionellen stochastischen Systemen. Durch Variation eines Kontrollparameters kann die Sprungrate zwischen den intermittenten Zuständen verändert werden. Insofern sind Variationen des Kontrollparameters äquivalent zur Veränderung der Rauschstärke in stochastischen Systemen. Wie in der konventionellen stochastischen Resonanz können diese intermittenten Sprünge auf eine schwache Modulation synchronisiert werden. Eine maximale Signalverstärkung kann erreicht werden, indem der Kontrollparameter entsprechend gewählt wird. In dieser Arbeit wurde das Phänomen der rauschfreien stochastischen Resonanz an einem autonomen elektrischen Schwingkreis untersucht, der kriseninduzierte Intermittenz zeigt. Die Intermittenz resultiert aus der Verschmelzung zweier symmetrischer Monoscroll-Attraktoren. Oberhalb eines kritischen Kontrollparameterwertes ist die Dynamik durch schnelle Oszillationen auf den Subattraktoren und langsames Springen zwischen diesen bestimmt. Es ist bekannt, dass in der Nähe des kritischen Kontrollparameters periodische und aperiodische Signale verstärkt werden können, indem die mittlere Sprungrate des Systems durch Kontrollparametervariation auf die Frequenz des Signals abgestimmt wird. Im untersuchten System treten jedoch mehrere Verstärkungsmaxima auf.Dieses spezielle Phänomen wird häufig als stochastische Multiresonanz bezeichnet. Spekulationen über den zu Grunde liegenden Mechanismus konnten jedoch bisher nicht experimentell überprüft werden. Die vorliegende Arbeit setzt an dieser Stelle an. Die experimentellen Daten werden dazu benutzt, die Äquivalenz und Kooperation von stochastischer und deterministischer chaotischer Dynamik bei stochastischer Resonanz zu analysieren. Dies erlaubt es, einen generellen Mechanismus zu formulieren, welcher der stochastischen Multiresonanz zu Grunde liegt. Die wesentlichen Resultate lassen sich wie folgt zusammenfassen: (i) Die Wirkung von stochastischer und chaotischer Dynamik auf das Phänomen der stochastischen Resonanz sind weitgehend äquivalent. Vorraussetzung hierfür ist eine ausreichende Zeitskalenseparation zwischen der Modulation und der chaotischen Dynamik. Insbesondere nahe der Krise zeigen die kriseninduzierten und rauschinduzierten Sprungraten des Systems das gleiche Skalierungsverhalten. (ii) Die Raten-Theorie der stochastischen Resonanz von McNamara und Wiesenfeld (1991) wurde erfolgreich erweitert und kann auf Systeme mit rauschfreier, aperiodischer stochastischer Multiresonanz angewendet werden. (iii) Stochastische Multiresonanz wurde unter den verschiedensten experimentellen Bedingungen - wie z. B. periodische und aperiodische Modulation, aber auch in einem Netzwerk von Schmitt-Triggern unter raumzeitlicher Modulation - gefunden. Das Auftreten von stochastischer Multiresonanz ist direkt mit der nichtmonotonen Abhängigkeit der Sprungrate vom Kontrollparameter in diesen Systemen verknüpft, die in der ursprünglichen rauschinduzierten Kramers-Rate nicht auftritt. (iv) Durch eine Methode, die durch die Kramers-Moyal-Entwicklung inspiriert wurde, konnte das mehrdimensionale deterministische System auf ein einfaches eindimensionales stochastisches Modell abgebildet werden, welches die gemessene Sprungdynamik quantitativ beschreibt.