Die schnelle Neutroneneinfang-Nukleosynthese (r-Prozess) ist für die Produktion von etwa der Hälfte der schweren Elemente des Sonnenreichtums verantwortlich. Der Ort des r-Prozesses war bis zu jüngsten Beobachtungen unbekannt. Die Identifizierung der Kilonova nach GW170817 etablierte das BNS als Ort des r-Prozesses. Die ursprüngliche blaue Farbe der Emission zeigt die Produktion von leichten, lanthanoid-freien Elementen an und kann mit einem "schwachen" r-Prozess-Nukleosyntheseszenario in Verbindung gebracht werden. Wir untersuchten die Nukleosynthese unter einem breiten Set von Entropie- und Elektronenfraktionsbedin- gungen unter Verwendung von emph GSINet. Wir kamen zur Schlussfolgerung, dass - mit in BNS realisierten Bedingungen- ein Häufigkeitsmuster erzeugt werden kann, das den ersten r-Prozess-Peak wieder zusam- mensetzt, begleitet von einem Peak bei A ≈ 50. Es wurde festgestellt, dass der Ursprung des Peaks bei A ≈ 50 Materie ist, die der geschlossenen Protonenschale Z = 20 nicht entkommen konnte. Insbesondere haben wir herausgefunden, dass in Abwesenheit von α -Partikeln die Isotopen von Ca mit A = 54 − 58 die kritischen Isotope waren, die den Fluss zu höherem A für niedrige Entropie(S ∼ 15) kb/baryon) und moderate Bedingungen der Elektronenfraktion (0.35 ≤ Ye ≤ 0.40)regulierten. Wir untersuchten den Einfluss nuklearer Eigenschaften (nämlich Massen, β -Zerfälle, β -verzögerte Neutronen- emissionen) auf die Erzeugung des ersten r-Prozess-Peaks unter diesen Bedingungen. Um den Einfluss der Kernmassen auf das endgültige Häufigkeitsmuster zu quantifizieren, haben wir den Einfluss der Kernmasse auf die Berechnung der (n, γ) -Reaktionsraten untersucht. Wir haben Gruppen von Reaktionsraten berechnet, die den Massenunsicherheitsbändern entsprechen. Wir haben angenommen, dass die wahre Masse zwischen dem zentralen AME16-Wert und seiner Unsicherheit liegt. Für unbekannte Massen wurde das FRDM-Massenmodell mit einer 1 MeV-Unsicherheit verwendet. Unter Verwendung des TALYS-Kernreaktionscodes führten wir im großen Rahmen Berechnungen der Reaktionsraten durch, die der Region entsprechen, die für die Erzeugung des ersten r-Prozess-Peaks verantwortlich ist. Die berechneten Reaktionsraten wurden dann in GSINet verwen- det, um die Häufigkeit zu berechnen. Der Einfluss jeder modifizierten Masse auf das Häufigkeitsmuster wurde bewertet. Wir fanden heraus, dass 55,56,57,58Sc, 77Ni und 83Zn die Kerne sind, die den größten Einfluss auf das Häufigkeitsmuster haben. Zusätzlich wurde der Einfluss der Massenunsicherheiten auf die radioaktive Erwärmung bewertet. Wir identifizierten und präsentierten die Kerne, die für die Erwärmungsproduktion verantwortlich sind. Wir kamen zur Schlussfolgerung, dass aktuelle Unsicherheiten bei den Massenwerten zu Unsicherheiten bei der Erwärmung bis zu einem Faktor von zwei führen können. Wir haben beobachtet, dass sich die Form des Häufigkeitsmusters bei Änderungen der Massenwerte nicht drastisch ändert. Es wurde festgestellt, dass Massen die lokale Peak Struktur beeinflussen. Eine spezifische Studie über den Einfluss der Massen von 84,85Ga auf das lokale Maximum bei A = 84 wurde vorgestellt. Zum Schluss haben wir die Auswirkungen von β -Zerfällen bewertet und keine signifikanten Abweichungen im endgültigen Häufigkeitsmuster festgestellt.