Atomkerne sind komplexe Vielteilchen-Quantensysteme. Dennoch können ausgewählte Eigenschaften oft durch makroskopische Kerngestalten modelliert werden. Ihre Entwicklung mit der Nukleonenzahl zeigt alle Anzeichen eines Phasenübergangs. Ein prominentes Beispiel für einen Übergang zwischen sphärischen und axialsymmetrisch deformierten Phasen ist die Region der Nuklidkarte in der Nähe von N = 90. Sie ist gekennzeichnet durch ein schnelles Einsetzen von Kerndeformation mit der Neutronenzahl, was an einer Vielzahl von Observablen wie Isomerieverschiebungen, Anregungsenergien und Übergangsstärken erkennbar ist. Gemischtsymmetrische Zustände – Zustände mit nichttrivialen Symmetrieeigenschaften bezüglich ihrer Protonen- und Neutronensysteme – sind sensitiv sowohl auf die zugrundeliegende Schalenstruktur als auch die Evolution der Kerngestalt über Quantenphasenübergänge hinweg. Insbesondere die elektromagnetischen Übergänge zwischen der 1+-Scherenmode und dem 0+2-Zustand werden stark vom Grad der Kerndeformation beeinflusst. In dieser Arbeit werden die E2-Eigenschaften von gemischtsymmetrischen Zuständen als neuartige Signaturen für Phasenübergangsverhalten etabliert. Dies beinhaltet deren Bestimmung für den Übergangskern 154Gd und die quadrupoldeformierten Kerne 162,164Dy mittels der Methode der Kernresonanzfluoreszenz an der High-Intensity γ-ray Source in Durham, NC, USA in Verbindung mit Berechnungen in der Proton-Neutron-Version des algebraischen Interacting Boson Model. Präzisionswerte für die Verzweigungsverhältnisse zwischen der Scherenmode und dem 2+1-Zustand von 164Dy zeigen deutliche Abweichungen von den Alaga-Vorhersagen für K = 1-Zustände. Aus einer Zweizustands-Mischungsrechnung wird das K-Mischungsmatrixelement zusammen mit ersten Informationen über die ∆K = 0 M1-Anregungsstärke bestimmt. Letztere ist etwa zwei Größenordnungen kleiner als die üblichen kollektiven ∆K = 1 M1-Übergangsstärken. Die zugrundeliegende Mischung wird durch die Coriolis-Wechselwirkung verursacht. Dabei handelt es sich um eine Störung erster Ordnung des in K diagonalen Hamiltonoperators. Das zugehörige Mischungsmatrixelement ist doppelt so groß wie dasjenige, das sich aus dem Effekt zweiter Ordnung ergibt, welcher die Grundzustands- und γ-Banden mischt.