Der komplexe Prozess der Kernspaltung verläuft für schwere Actinoidekerne und Trans-Actinoidekerne meist spontan oder induziert durch verschiedene Kernreaktionen. Besonders photon-induzierte Kernreaktionen sind durch die wohlbekannte elektromagnetische Wechselwirkung sehr gut verstanden. In dieser Dissertation werden drei Entwicklungen zum Studium von korrelierten, photon-induzierten Kernspaltungsexperimenten vorgestellt. Die Durchführbarkeit von solch korrelierten Experimenten wird durch die Messung von Massenverteilungen der entstehenden Spaltfragmente demonstriert, welche sowohl mit Bremsstrahlung als auch mit monochromatischen Photonen im Eingangskanal gemessen wurden. Zu Beginn der vorliegenden Arbeit wird eine entwickelte Frisch-Gitter Ionisationskammer (FGIC), in welcher eine Mehrzahl von Spaltproben installiert werden kann um die experimentelle Luminosität von induzierten Kernspaltungsexperimenten zu erhöhen, und damit aufgenommene Daten präsentiert. Des Weiteren werden Ergebnisse des Studiums des Pulshöhendefekts (PHD) für verschiedene Gasgemische von Ar+CF4 relativ zu dem wohlbekannten Referenzgas P-10 dargestellt. Zuletzt werden Daten einer neu konstruierten positionssensitiven FGIC vorgestellt, welche es ermöglicht, den azimutalen Winkel emittierter Spaltfragmente zu bestimmen.

Die Funktionalität der konstruierten Multi-Spaltprobenkammer, in welcher bis zu drei Spaltproben zeitgleich installiert werden können, wurde in einem bremsstrahlungsinduzierten Spaltexperiment an 238U und 232Th bei einer Energie von E0 = 8.5 MeV getestet. Das Experiment wurde am Darmstadt High-Intensity Photon Setup (DHIPS) durchgeführt. Dabei wurden die Massenverteilung, Verteilung der totalen kinetischen Energie (TKE) und polare Winkelverteilung der Spaltfragmente durch die Methode der doppelten kinetischen Energie und der Driftzeitmethode bestimmt, während die mittlere TKE der Fragmente relativ zu etablierten Daten kalibriert wurde. Die gemessenen Prä-Neutronenmassenverteilungen für 238U(γ,f) und 232Th(γ,f) stimmen gut mit Literaturwerten überein. Für die 232Th Daten kann eine exzellente Übereinstimmung der Form der TKE-Verteilung mit der Form von Literaturdaten beobachtet werden. Die gemessenen Winkelverteilungen wurden durch eine Funktion parametrisiert, welche den theoretisch erwarteten Verlauf beschreibt. Deutliche E2 Beiträge können für 238U beobachtet werden, während für 232Th eine klare Dipolstruktur vorliegt.

Die Eignung mehrerer Ar+CF4 Gasgemische als mögliche Zählgase in Ionisationsdetektoren wurde unter Nutzung einer Zwillings-FGIC und Spaltfragmenten des spontanspaltenden 252Cf(sf) Prozesses durchgeführt. Da die Spaltfragmenteigenschaften von 252Cf(sf) bestens bekannt sind, war ein verlässlicher Vergleich mit etablierten Daten als Basis einer PHD-Kalibrationsmethode möglich. Eine universelle Funktion, welche den PHD in den unterschiedlichen Gasgemischen von Ar+CF4 beschreibt, wurde gefunden und dazu genutzt, Prä-Neutronenmassen- und TKE-Verteilungen zu bestimmen. Eine exzellente Übereinstimmung zwischen den gemessenen mittleren Prä-Neutronenspaltfragmentmassen und Literaturwerten liegt für alle untersuchten Zählgasgemischen vor. Die gemessenen TKE Verteilungen sind ebenfalls in guter Übereinstimmung mit Literaturdaten. Ein Aspekt der Verwendung von Ar+CF4 Gasgemischen als Zählgas in Ionisationskammern ist das Profitieren von einem höheren Gasbremsvermögen. Eine Gasdruckabhängigkeit in den Pulshöhendaten der FGIC zeigte allerdings, dass im Hinblick auf Gasbremsvermögen kein Nutzen aus der Verwendung von Ar+CF4 gegenüber P-10 Gas gewonnen werden kann.

Die Funktionalität der positionssensitiven FGIC wurde sowohl durch die Untersuchung von Spaltfragment-massen- und TKE-Verteilungen, als auch durch das Studium von Winkelverteilungen von 238U(γ,f) bei Anregungsenergien von Eγ = 11.2MeV und Eγ = 8.0MeV mit linear und zirkular polarisierter Gammastrahlung untersucht. Das Experiment wurde an der High Intensity γ-ray Source (HIγS) des Triangle Universities Nuclear Laboratory (TUNL) durchgeführt. Dabei wurden die Spaltfragmentmassen- und TKE-Verteilungen durch die Methode der doppelten kinetischen Energie detektiert. Die Winkelverteilungen wurden durch die Driftzeitmethode und das Auslesen der positionssensitiven Anodenstruktur extrahiert. Die berechneten Prä-Neutronenmassen- und TKE-Verteilungen zeigten eine gute Übereinstimmung mit Literaturwerten. Die präsentierte Spaltfragmentausbeute in Abhängigkeit von TKE und Prä-Neutronenmassenzahl der Fragmente konnte genutzt werden, um Informationen über die Spaltmodenverhältnisse der Standardmode, der superlangen Mode und der superkurzen Mode zu gewinnen. Wie zuvor von theoretischen Berechnungen vorhergesagt, konnte ein dominanter S2-Modenbeitrag beobachtet werden. Der extrahierte Beitrag der superkurzen Mode von 0.1% wurde bisher nicht in Referenzdaten beobachtet und könnte ein erster Hinweis auf die Existenz der superkurzen Mode in leichten Actinoidekernen sein. Die polare Winkelverteilung der Spaltfragmente für 238U(γ⃗cir,f) bei Eγ = 11.2 MeV wurde für diverse Massenbereiche analysiert und stimmt gut mit Referenzdaten überein. Der Beweis für eine funktionierende positionssensitive Anodenstruktur wurde durch die erfolgreiche Messung des Azimutwinkels φ der Spaltfragmente erbracht, welcher in Koinzidenz zum Polarwinkel θ gemessen werden konnte. Für die induzierte Spaltung mit nahezu 100% polarisierten Photonen konnte eine deutlich anisotrope Winkelverteilung mit einem Minimum bei φ = 90◦ beobachtet werden. Normalisierte Werte für den Beitrag der Dipolspaltkanäle konnten berechnet werden und ergaben die Werte σγ,f (1−, 0) = 0.484 ± 0.007, σγ,f (1−, 1) = 0.439 ± 0.019 und σγ,f (1+, 1) = 0.078 ± 0.019. Koinzident zu den Spaltfragmenten von 238U konnten prompte Spaltneutronen gemessen werden. Hierzu wurden vier Flüssigkristall-Neutronendetektoren um die positionssensitive FGIC platziert. Die induzierten Signale der Neutronen und γ-Strahlung wurden durch die Methode der Pulsformdiskriminierung und durch Flugzeitinformation separiert. Die gemessene totale Neutronenanzahl bestätigt die Größenordnung vorheriger Abschätzungen. Dies demonstriert die Machbarkeit, prompte Spaltneutronenobservable in Experimenten mit dünnen Spaltproben zu messen.