Einstein sagte 1925 voraus, dass unterhalb einer gewissen Temperatur nahe dem absoluten Nullpunkt ein signifikanter Anteil eines bosonischen Atomensembles im Grundzustand eines Systems kondensieren kann. Mehrere Phänomene wie zum Beispiel die Suprafluidität und die Supraleitung stehen in engem Zusammenhang mit der Bose-Einstein-Kondensation, jedoch gibt es in diesen Systemen starke Wechselwirkungen mit der Umgebung, sodass die Realisierung eines reinen Bose-Einstein-Kondensates erschwert ist. Es dauerte 70 Jahre, in denen der Laser und die Laserkühltechniken entwickelt wurden, die eine Manipulation von Atomen erlauben, bis 1995 erstmals ein Kondensat in verdünnten atomaren Gasen realisiert werden konnte. In den ersten Experimenten fand die Kondensation in einer Magnetfalle statt. Da aber in einer solchen Falle nicht alle magnetischen Unterzustände eines Atoms gefangen werden können, wurde nach anderen Möglichkeiten gesucht. In 2001 wurde das erste Kondensat mit rein optischen Methoden erzeugt. In diesem Experiment wurde die optische Dipolkraft genutzt, um Atome im Fokus zweier gekreuzter fern rotverstimmter Laserstrahlen zu gefangen. In einem rotverstimmten Laserstrahl können nicht nur alle magnetische Unterzustände gleichzeitig gefangen werden, sondern auch unterschiedliche Atomsorten. In dieser Doktorarbeit wird die Erzeugung eines Bose-Einstein-Kondensates aus Rubidium-Atomen mit rein optischen Mitteln präsentiert. Bislang wurden Kondensate zumeist im Fokus eines Hochleistungs-CO2 Laserstrahls erzeugt, oder die verwendeten experimentellen Aufbauten waren sehr aufwendig und komplex. In unserem einfachen Aufbau werden Rubidium- Atome direkt aus einer magneto-optischen Falle in einer gekreuzten Dipolfalle umgeladen. Die Dipolfalle wird von einem Yb:YAG Laser mit einer Wellenlänge bei 1030 nm erzeugt. Die niedrige Wellenlänge weist ein geringes Beugungslimit auf und erlaubt uns die Benutzung von konventioneller Optik und macht dadurch den experimentellen Aufbau kostengünstig. Andere Versuche ein Kondensat mit einem Mehrmodenfaserlaser bei einer Wellenlänge von 1064 nm zu erzeugen sind gescheitert, da die Verluste in der Dipolfalle viel zu hoch waren. Es wird vermutet, dass die Mehrmoden-Charakter des Faserlasers Raman Übergange in den Rubidium-Atomen hervorgerufen werden, die zu einem Aufheizen des Atomensembles führen. Wir können ∼ 5E9 Atome in unserer magneto-optischen Falle fangen, von denen wir ∼ 5E7 Atome in einer Einzelstrahldipolfalle, und etwa 350,000 Atome in einer gekreuzten Dipolfalle umladen können. 70% der Atome pumpen wir optisch in einen einzigen magnetischen Unterzustand. Quantenentartung wird erreicht durch das evaporative Kühlen der Atome in der Falle, indem die Intensität des Lasers in drei linearen Rampen heruntergefahren wird. Dabei können wir über akustooptische Modulatoren jeden der beiden Strahlen individuell in der Leistung ansteuern. Dies erlaubt es uns auch, einen der Strahlen als einen Wellenleiter für künftige Experimente zu nutzen. Nach der Evaporation haben wir typischerweise 10,000 Atome mit einer Temperatur unterhalb der kritische Temperatur. Wir haben das Erreichen der Bose-Einstein Kondensation nachweisen können, indem wir die anisotrope Ausdehnung eines Kondensats in einem anisotropen Potenital ausgenutzt haben. Das Aspektverhältnis unserer Atomwolke hat sich dabei innerhalb 10 ms von 0.7 auf 1.2 umgekehrt, damit wurde das Beweis von dem Erreichen der Bose-Einstein Kondensation in unserer optischen Dipolfalle geliefert. Wir haben 5,000 kondensierte Atome bei einer Temperatur unterhalb 100 nK in unserer Dipolfalle. Die restlichen Atome sind thermisch. Die Bose-Einstein Kondensation kann innerhalb 8 s erreicht werden, und wir können alle 30 s das Experiment wiederholen. Dabei sollte erwähnt werden, dass das Experiment von dem Leibniz Universität Hannover nach der Technischen Universität Darmstadt umgezogen wurde. Das Experiment wurde komplett neu aufgebaut, und Bose-Einstein Kondensation konnte innerhalb eines Jahres nach der Neuaufbau erreicht werden. Unser Aufbau stellt eine ideale Grundlage für weitere atomoptische Experimente mit unseren Kondensaten in mit mikrooptischen Elementen erzeugten Dipolfallen dar. Mit diesen Mikrolinsen können wir verschiedene Dipolfallengeometrien realisieren, wie zum Beispiel ein Dipolfallenarray oder ein zylindrisches Dipolfallenarray. Das Benutzen von Mikrolinsen in miniaturisierten atomoptischen Aufbauten eröffnet ein neues Forschungsgebiet in der kohärenten Atomoptik. Besonders der enge Einschluss in den Mikrofallen sollte uns die Erzeugung eines 3D Kondensats, eines 1D Kondensats, oder eines Tonks-Girardeau gases erlauben, je nach dem wie die Dichte der Wolke ist.